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- 2025年07月15日
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- 文献和实验
- 技术资料
- 供应商：
珀金埃尔默
- 现货状态：
期货
- 库存：
大量
- 规格：
支
为延长Lumina空心阴极灯(HCL)的使用寿命，在制造时保留了更大的内体积，这样便可以加入更多的填充气体。灯越大，惰性气体的体积也就越大——灯的使用寿命也就越长。
PerkinElmer提供各式各样的单元素和多元素空心也阴极灯，它们是原子吸收光谱法测定的理想选择。
| 元素 | 元素符号 | Lumina灯零件编号 | Lumina灯及 Intensitron®适配器零件编号 |
| 铝 | Al | N3050103 | N3050303 |
| 锑 | Sb | N3050170 | N3050370 |
| 砷 | As | N3050105 | N3050305 |
| 铋 | Bi | N3050111 | N3050311 |
| 镉 | Cd | N3050115 | N3050315 |
| 钙 | Ca | N3050114 | N3050314 |
| 铬 | Cr | N3050119 | N3050319 |
| 钴 | Co | N3050118 | N3050318 |
| 铜 | Cu | N3050121 | N3050321 |
| 金 | Au | N3050107 | N3050307 |
| 铁 | Fe | N3050126 | N3050326 |
| 铅 | Pb | N3050157 | N3050357 |
| 镁 | Mg | N3050144 | N3050344 |
| 锰 | Mn | N3050145 | N3050345 |
| 汞 | Hg | N3050134 | N3050334 |
| 钼 | Mo | N3050146 | N3050346 |
| 镍 | Ni | N3050152 | N3050352 |
| 钯 | Pd | N3050158 | N3050358 |
| 钾 | K | N3050139 | N3050339 |
| 硒 | Se | N3050172 | N3050372 |
| 硅 | Si | N3050173 | N3050373 |
| 银 | Ag | N3050102 | N3050302 |
| 钠 | Na | N3050148 | N3050348 |
| 锶 | Sr | N3050176 | N3050376 |
| 锡 | Sn | N3050175 | N3050375 |
| 钛 | Ti | N3050182 | N3050382 |
| 锌 | Zn | N3050191 | N3050391 |
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文献和实验，但由于其自身的种种弊端，已基本被现代更先进、更准确的方法所取代。其中应用最为广泛的是原子吸收光谱法。 二、原子吸收光谱分析法的介绍 所谓原子吸收光谱法 (Atomic Absorption Spectroscopy ) 又称为原子吸收分光光度法，通常简称原子吸收法（ AAS ），其基本原理为：从空心阴极灯或光源中发射出一束特定波长的入射光，在原子化器中待测元素的基态原子蒸汽对其产生吸收，未被吸收的部分透射过去。通过测定吸收特定波长的光量大小，来求出待测元素的含量。 原子
原理:它是基于物质所产生的原子蒸气对特定谱线的吸收作用来进行定量分析的一种方法。 基态 第一激发态，又回到基态，发射出光谱线，称共振发射线。 同样从基态跃迂至第一激发态所产生的吸收谱线称为共振吸收线（简称为共振线） [$page$] 锐线光源 空心阴极灯:即发射线半宽度远小于吸收线半宽度光源. 当用线光源时, 可用K0 代替 Kν ,用吸光度表示: A=lgI0/I=lg[1/exp(-K01)]=0.43K01 A= k・N・1 锐线光产生原理:在高压电场下, 阴极向正极
所产生的原子蒸气对特定谱线的吸收作用来进行定量分析的一种方法。 基态 第一激发态，又回到基态，发射出光谱线，称共振发射线。 同样从基态跃迂至第一激发态所产生的吸收谱线称为共振吸收线（简称为共振线） 锐线光源 空心阴极灯:即发射线半宽度远小于吸收线半宽度光源. 当用线光源时, 可用K0 代替 Kν ,用吸光度表示: A=lgI0/I=lg[1/exp(-K01)]=0.43K01 A= k・N・1 锐线光产生原理:在高压电场下, 阴极向正极高速飞溅放电, 与载气原子碰撞
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